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      《數(shù)學(xué)物理方程》第二版課后答案免費(fèi)下載

      時(shí)間:2017-04-11 09:32:32 數(shù)學(xué)物理方法 我要投稿

      《數(shù)學(xué)物理方程》第二版課后答案免費(fèi)下載

        《數(shù)學(xué)物理方程(第二版)》是2010年高等教育出版社出版的一本圖書,作者是 谷超豪 李大潛 陳恕行 鄭宋穆 譚永基。以下是由陽光網(wǎng)小編整理關(guān)于《數(shù)學(xué)物理方程》第二版課后答案免費(fèi)下載地址,希望大家喜歡!

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        第一章. 波動(dòng)方程

        §1 方程的導(dǎo)出。定解條件

        1.細(xì)桿(或彈簧)受某種外界原因而產(chǎn)生縱向振動(dòng),以u(píng)(x,t)表示靜止時(shí)在x 點(diǎn)處的點(diǎn)在時(shí)

        刻t離開原來位置的偏移,假設(shè)振動(dòng)過程發(fā)生的張力服從虎克定律,試證明u(x,t )滿足方程

        其中ρ 為桿的密度,E 為楊氏模量。

        《數(shù)學(xué)物理方程》第二版(谷超豪 李大潛著)課后答案

        證:在桿上任取一段,其中兩端于靜止時(shí)的坐標(biāo)分別為x 與x + Δx ,F(xiàn)在計(jì)算這段桿在時(shí)

        刻t 的相對(duì)伸長。在時(shí)刻t 這段桿兩端的`坐標(biāo)分別為:

        令Δx →0,取極限得在點(diǎn)x 的相對(duì)伸長為。由虎克定律,張力等于x u (x,t ) T (x,t )

        T (x,t ) = E(x)ux (x,t )

        其中E(x)是在點(diǎn)x 的楊氏模量。

        設(shè)桿的橫截面面積為S (x),則作用在桿段(x,x + Δx)兩端的力分別為

        x E(x)S (x)u x (x,t );E(x + Δx)S (x + Δx)u (x + Δx,t ).

        于是得運(yùn)動(dòng)方程ρ(x)s(x) ⋅ Δx ⋅utt x (x,t ) = ESu (x + Δx) |x +Δx −ESux (x) |x

        利用微分中值定理,消去Δx ,再令Δx →0得

        即得所證。

        2.在桿縱向振動(dòng)時(shí),假設(shè)(1)端點(diǎn)固定,(2)端點(diǎn)自由, (3)端點(diǎn)固定在彈性支承上,試分別

        導(dǎo)出這三種情況下所對(duì)應(yīng)的邊界條件。

        解:(1)桿的兩端被固定在x = 0,x = l 兩點(diǎn)則相應(yīng)的邊界條件為

        u(0,t ) = 0,u(l ,t ) = 0.

        (2)若x = l 為自由端,則桿在x = l 的張力| 等于零,因此相應(yīng)的邊

        界條件為| =0

        同理,若x = 0為自由端,則相應(yīng)的邊界條件為∣

        (3)若x = l 端固定在彈性支承上,而彈性支承固定于某點(diǎn),且該點(diǎn)離開原來位置的偏移

        由函數(shù)v(t )給出,則在x = l 端支承的伸長為u(l ,t ) −v(t )。由虎克定律有

        其中k 為支承的剛度系數(shù)。由此得邊界條件

        ( u)∣ 其中

        特別地,若支承固定于一定點(diǎn)上,則v(t ) = 0,得邊界條件

        同理,若x = 0端固定在彈性支承上,則得邊界條件

        3. 試證:圓錐形樞軸的縱振動(dòng)方程為

        其中h 為圓錐的高(如圖1)

        證:如圖,不妨設(shè)樞軸底面的半徑為1,則x

        點(diǎn)處截面的半徑l 為:


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